Ep 12 — 迈克尔逊干涉仪：FTIR 的心脏

系列：红外光谱百科：从原理到实战
篇章：第二篇 · 初级篇 — 走进实验室
适合人群：大学本科生、研究生、刚进入实验室的技术人员
前置知识：Ep 11（色散型红外 vs FTIR）
阅读时间：约 32 分钟

引子：一台"失败"的实验，改变了物理学

1887 年，美国物理学家 Albert A. Michelson 和化学家 Edward Morley 在克利夫兰进行了一个实验，试图检测地球相对于"以太"的运动。结果令人震惊——什么都没测到 [1][2]。

这个"失败的实验"否定了以太的存在，为爱因斯坦 1905 年的狭义相对论铺平了道路。Michelson 因此获得 1907 年诺贝尔物理学奖，成为第一位获诺贝尔科学奖的美国人 [1][2]。

但 Michelson 发明的干涉仪并未随以太一起被埋葬。恰恰相反，那台精巧的仪器——迈克尔逊干涉仪——在一个世纪后成为了现代红外光谱仪的"心脏" [3][4]。

今天，全球数十万台 FTIR 仪器中，每一台都装着一台迈克尔逊干涉仪。本集我们将深入这台"心脏"，理解它如何将一束普通的红外光转化为分子光谱的"密码"。

一、迈克尔逊干涉仪的结构

1.1 四大核心部件

FTIR 中的迈克尔逊干涉仪由四个关键部件构成 [3][5][6]：

                         固定镜 (Fixed Mirror)
                              ↕
  红外光源 → [分束器] ←——————→ 动镜 (Moving Mirror)
                ↓
            [检测器]

表 1：迈克尔逊干涉仪的核心部件（数据来源：LibreTexts [5]；Newport [3]）

1.2 光路详解

光路流程如下 [3][5][6]：

1. 红外光源发出宽带辐射
2. 光束到达分束器，被分成两束：
   • 透射光束 → 射向固定镜 → 反射回分束器
   • 反射光束 → 射向动镜 → 反射回分束器
3. 两束光在分束器处重新汇合
4. 汇合后的光束一半射向检测器，另一半返回光源
5. 检测器记录光强度随动镜位置的变化——这就是干涉图

1.3 零光程差（ZPD）

Newport 的技术资料指出了一个关键概念 [3]：

"FT-IR has a natural reference point when the moving and fixed mirrors are at the same distance from the beam splitter. This condition is called the zero path difference or ZPD."

当动镜与固定镜距分束器距离相等时，两束光的光程差为零，称为零光程差（ZPD）。此时所有波长的光都发生相长干涉，产生干涉图的中心突发（centerburst）——这是干涉图最显著的特征 [3][6]。

光程差（OPD）与动镜物理位移 Δ 的关系为 [3]：

$$\text{OPD} = 2\Delta$$

（因为光束往返，光程差是物理位移的两倍。空气中折射率 n≈1）

二、干涉图的产生原理

2.1 相长干涉与相消干涉

干涉的本质是两束光波的叠加 [6][7]：

相长干涉（Constructive Interference）：当两束光的光程差为波长的整数倍时：

$$2x = n\lambda \quad (n = 0, 1, 2, \ldots)$$

两束光相位相同，光强最大 [6][7]。

相消干涉（Destructive Interference）：当光程差为半波长的奇数倍时：

$$2x = \left(n + \frac{1}{2}\right)\lambda$$

两束光相位相反，光强最小 [6][7]。

2.2 单色光的干涉图

对于波长为 λ 的单色光源，检测器接收到的强度随动镜位移 x 呈余弦变化 [6][7][8]：

$$I(x) = \frac{1}{2}P(\lambda)\left[1 + \cos\left(\frac{2\pi x}{\lambda}\right)\right]$$

其中 P(λ) 为该波长原始光强。

Shimadzu 的技术通讯解释了这一过程 [7]：

"当动镜做往返运动时，与固定镜的光程差发生变化，相位差随时间变化。两束光在迈克尔逊干涉仪中重新合成产生干涉光。"

单色光的干涉图：

  I(x)
   ↑
   │  ╱╲    ╱╲    ╱╲    ╱╲
   │ ╱  ╲  ╱  ╲  ╱  ╲  ╱  ╲     ← 完美的余弦波
   │╱    ╲╱    ╲╱    ╲╱    ╲
   └──────────────────────────→ x (动镜位移)
         λ/2    λ/2    λ/2

CSB|SJU 的 Frank Rioux 教授给出了完整的量子推导，得出单色光源的探测器强度 [8]：

$$I_D(\delta) = \frac{1}{2}\left[\cos\left(\frac{2\pi\delta}{\lambda}\right) + 1\right]$$

2.3 宽带光源的干涉图——中心突发

对于宽带光源（如红外辐射的 Globar），所有波长在 ZPD 处同相叠加，产生一个尖锐的中心突发 [3][6]：

宽带光源的干涉图：

  I(δ)
   ↑
   │       │
   │       ║        ← 中心突发 (Centerburst)
   │      ║║║
   │    ║║   ║║
   │  ║║       ║║     ← 远离ZPD后快速衰减
   │║             ║║
   └─────────────────→ δ (光程差)
       ↑
      ZPD (δ=0)

随着远离 ZPD，不同波长在不同位置达到各自的相长/相消条件，干涉图逐渐衰减为复杂振荡信号 [3][6]。

关键认识：干涉图的中心突发包含了宽带光源的全部光谱信息——只不过这些信息被"编码"在干涉图的振荡模式中，需要通过傅里叶变换来"解码" [6][7]。

📷 图 1：宽带光源干涉图与中心突发

来源：真实/开源图片 · Project asset — FTIR spectrometer photo（已加水印 ftir.fun）
https://www.newport.com.cn/...

三、傅里叶变换：从干涉图到光谱

3.1 数学关系

干涉图 I(δ) 与光谱 B(σ̃) 构成傅里叶变换对 [6][7][9]：

从光谱到干涉图（正变换）：

$$I(\delta) = \int_0^\infty B(\tilde{\nu}) \cos(2\pi\tilde{\nu}\delta)\, d\tilde{\nu}$$

从干涉图到光谱（逆变换）：

$$B(\tilde{\nu}) = \int_{-\infty}^{\infty} I(\delta) \cos(2\pi\tilde{\nu}\delta)\, d\delta$$

其中 [6][9]：

• δ 为光程差（cm）
• σ̃ 为波数（cm⁻¹）
• B(σ̃) 就是我们熟悉的光谱——每个波数处的光强度

3.2 物理意义

LibreTexts 对此的解释 [9]：

"The Fourier transform describes a function ƒ(t) in terms of basic complex exponentials of various frequencies."

物理意义：傅里叶变换将"空间域"（光程差 δ）的干涉图信号分解为各频率分量（波数 σ̃），得到"波数域"的光谱 [6][9]。

干涉图（空间域）               傅里叶变换              光谱（波数域）

  I(δ)                                              B(σ̃)
  │  中心突发                                         │ 峰
  │   /\                                             │   /\
  │  /  \    ~~~~    ~~~~                           │  /  \    /\
  │ /    \~~    \~~    \~~                          │ /    \~~  \~~
  └────────────────────────→ δ       →      └────────────────────→ σ̃
  (光程差 cm)                                     (波数 cm⁻¹)

📷 图 2：干涉图与傅里叶变换后的光谱对比

来源：真实/开源图片 · Project asset — FTIR + ATR photo（已加水印 ftir.fun）
https://www.shimadzu.com/an...

3.3 FFT 算法——让变换成为现实

如 Ep 11 所述，1965 年 Cooley & Tukey 发表的 FFT 算法将傅里叶变换的计算复杂度从 O(N²) 降为 O(N log N)，使实时计算成为可能 [10]。

现代 FTIR 仪器中，FFT 在 0.1–0.2 秒内即可完成一次变换 [7][10]。

🔗 延伸阅读：FFT 算法的历史故事见 Ep 11。

四、分辨率与动镜行程

4.1 核心公式

FTIR 的光谱分辨率由动镜的最大行程决定 [11][12]：

$$\Delta\tilde{\nu} = \frac{1}{2L}$$

其中：

• Δσ̃ 为光谱分辨率（cm⁻¹）
• L 为动镜单向行程（cm）

等价表达：最大光程差 = 1 / 分辨率 [11][12]。

由于光束往返，光程差是动镜物理行程的两倍 [11]。

4.2 分辨率-行程对照表

Thermo Fisher 的技术资料给出了明确的对照表 [11]：

表 2：分辨率与动镜行程的对应关系（数据来源：Thermo Fisher [11]）

实例：

• 常规分析（4 cm⁻¹）：动镜只需移动 1.25 mm
• 高分辨气体分析（0.1 cm⁻¹）：动镜需移动 5 cm
• 超高分辨（0.01 cm⁻¹）：动镜需移动 25 cm（如 Bruker 125HR 等高分辨仪器）

Newport 资料指出 [12]：

"FT-IRs are capable of high resolution because the resolution limit is simply an inverse of the achievable optical path difference."

Thermo Fisher 还说明了单边/双边干涉图的区别 [11]：

"In a Thermo Fisher Scientific FTIR system, this general rule holds true for the resolutions of 0.5 cm⁻¹ and higher because the instrument collects a single-sided interferogram. For resolutions of 1 cm⁻¹ and lower, the instrument will collect a double-sided interferogram."

4.3 实际意义

这个公式告诉我们一个重要的实际含义：想要更高分辨率，就需要更长的动镜行程 [11][12]。

• 常规 FTIR 的动镜行程通常为 0.5–1 cm（对应 1–2 cm⁻¹ 分辨率）
• 高分辨研究级仪器可达 10–100 cm 行程（对应 0.005–0.05 cm⁻¹）
• 行程越长，对导轨精度和动镜对准的要求越高

💡 实用提示：日常分析中 4 cm⁻¹ 分辨率足够区分绝大多数有机物的官能团。只有气体小分子或晶格振动研究才需要 0.1 cm⁻¹ 以下的高分辨率。

五、分束器材料

分束器材料必须根据光谱范围选择，以保证在该波段内有良好的透射率和合适的折射率 [13][14]。

5.1 不同光谱区的分束器

表 3：不同光谱区的分束器材料（数据来源：Tydex [13]；HKUST [14]）

Tydex 公司提供了分束器材料-波长范围的完整对照 [13]：

5.2 KBr 分束器的注意事项

KBr 是中红外最常用的分束器基材，但有一个致命弱点——极易吸潮 [13][14]。

KBr 吸潮后 [14]：

• 表面变得浑浊，透射率下降
• 分束效率改变，影响光谱质量
• 严重时需要更换

因此，使用 KBr 分束器的 FTIR 仪器需要 [14]：

• 持续吹扫干燥空气或氮气
• 保持仪器内部干燥（干燥剂）
• 长期不用时密封保存

💡 实用提示：如果你的实验室环境湿度较高，可以考虑使用 ZnSe 分束器（不吸潮），虽然价格较贵但维护更简单。

六、He-Ne 激光参比：FTIR 的"尺子"

6.1 为什么需要激光参比？

FTIR 的波数轴（x 轴）需要精确标定。在色散型仪器中，波长标定依赖外部校准标准和光栅机械运动的均匀性 [3][15]。

而在 FTIR 中，内置的 He-Ne 激光器（波长 632.8 nm）提供了绝对标定 [3][15]：

• He-Ne 激光波长极其稳定（稳定度优于 10⁻⁸）
• 激光束与红外光束平行通过干涉仪
• 激光在单独检测器上产生正弦参考信号

6.2 采样触发机制

关键关系：每完成一个激光干涉条纹（一个完整周期），对应动镜移动 [3][15]：

$$\Delta x = \frac{\lambda_{\text{HeNe}}}{2} = \frac{632.8\text{ nm}}{2} \approx 316.4\text{ nm}$$

这是因为光束往返——物理移动 λ/2 对应光程差变化 λ [3]。

Hackaday 的工程文档对此有精彩描述 [15]：

"Since the HeNe wavelength λ_HeNe = 632.8nm is stable and known to extreme precision, every single fringe (cycle) corresponds to a mirror movement of exactly λ_HeNe/2 ≈ 316.4 nm. This stability is why the HeNe has been the Grandfather of FTIR; it converts a noisy, unpredictable motor movement into a perfectly known, equidistant sampling grid."

采样过程 [3][15]：

1. He-Ne 激光干涉条纹被参考检测器接收
2. 高精度电子电路在正弦信号过零点时输出电压脉冲
3. 每个脉冲触发 A/D 转换器对主（红外）干涉图采样一次
4. 因此干涉图数据点在光程差轴上等间距分布，间距为 316.4 nm

Newport 资料补充 [3]：

"By use of only positive zero crossings, the circuitry can output one pulse per cycle of the reference interferogram, or use all zero crossings for two pulses per cycle (oversampling)."

6.3 波长计算

对于被测红外光，其波长由参考激光波长和频率比计算 [3]：

$$\lambda_i = \lambda_r \times \frac{f_r}{f_i}$$

其中下标 r 表示 He-Ne 参考激光，i 表示被测红外光 [3]。

由于 λ_r 已知极其精确，红外光的波数标定直接由激光波长决定——这就是 Connes 优势（Ep 11）的物理基础 [3][15]。

"这些仪器是自校准的，永远不需要用户进行校准。"
—— Thermo Fisher [16]

七、奈奎斯特采样定理

7.1 定理陈述

奈奎斯特-香农采样定理：要无失真地从离散采样信号恢复原始连续信号，采样频率 f_s 必须至少是信号最高频率 f_max 的两倍 [3][17]：

$$f_s \geq 2 \cdot f_{\max}$$

奈奎斯特频率 f_N = f_s / 2 [3][17]。

7.2 FTIR 中的应用

干涉图在 He-Ne 激光过零点处被采样。Newport 资料推导了由此决定的最大可测波数 [3]：

由于 (f_r/f_i) 最小值为 2，对应的最小可测波长为 [3]：

$$\lambda_{\min} = 633\text{ nm} \times 2 = 1.266\text{ μm}$$

对应波数约 7,902 cm⁻¹ [3]。

若使用过采样（利用所有过零点，等效减半激光波长）[3]：

$$\lambda_{\min} = \frac{633\text{ nm}}{2} \times 2 = 633\text{ nm}$$

对应 15,800 cm⁻¹ [17]。

Bruker 文档（Herres & Gronholz）确认 [17]：

"nHeNe = 15800 cm⁻¹, i.e. the maximum bandwidth which can be measured without overlap has a width of 15800 cm⁻¹. A larger range can be covered, if the laser frequency is electronically doubled (frequency multiplication)."

7.3 混叠（Aliasing）

如果违反奈奎斯特条件——即信号中存在高于奈奎斯特频率的成分——会导致混叠：高频成分被"折叠"到低频区域，造成光谱失真 [3][17]。

正常采样（满足奈奎斯特条件）：
  原始信号频率 f < f_N → 正确恢复

欠采样（违反奈奎斯特条件）：
  原始信号频率 f > f_N → 被误判为 (f_s - f) → 光谱失真！

实际影响：标准 He-Ne 采样（15,800 cm⁻¹ 奈奎斯特频率）足以覆盖中红外（4000–400 cm⁻¹），不会产生混叠。但如果要测量近红外（可达 10,000 cm⁻¹），需要确保采样频率足够高 [3][17]。

八、切趾函数（Apodization）

8.1 为什么需要切趾？

动镜行程是有限的，干涉图在 ±L 处被截断。这在数学上等价于干涉图乘以一个矩形函数（boxcar）[7][17]。

矩形函数的傅里叶变换是 sinc 函数，其第一旁瓣幅值为主瓣的 -21.7% [7][17]。这些旁瓣（被称为"脚趾"）会掩盖主峰附近的弱信号。

"apodization"一词来自拉丁文，意为"cutting off the feet"（切除脚趾） [7]。

8.2 常见切趾函数

Shimadzu 的技术通讯详细对比了几种常见切趾函数 [7]：

表 4：常见切趾函数对比（数据来源：Shimadzu [7]；Naylor & Tahic [18]）

Shimadzu 解释了切趾的代价 [7]：

"Applying some type of function to Fourier transform integration to reduce the ripples... is called 'apodization'... reducing the ripples... the central peak is also lower and somewhat wider. This appears as reduced resolution."

切趾效果对比：

  矩形（不切趾）：          三角形（切趾后）：

  │   ╱╲                    │   ╱╲
  │  ╱  ╲  ╱╲              │  ╱    ╲
  │ ╱    ╲╱  ╲  ╱╲        │ ╱      ╲
  │╱         ╲╱  ╲         │╱        ╲
  └──────────────→ σ̃       └──────────────→ σ̃

  分辨率高，旁瓣大           分辨率略低，旁瓣小

📷 图 3：不同切趾函数的仪器函数（sinc 函数 vs 三角函数）

来源：ftir.fun 教学示意图（带水印；非实测谱，仅供理解概念）
https://www.shimadzu.com/an...

8.3 实际选择

中文教材《傅里叶变换红外光谱分析》（翁诗甫）说明 [19]：

"使用切趾函数后，'脚趾'虽然被切除掉了，但是，光谱的分辨率却降低了... 在大多数情况下，不管使用哪一种切趾函数，得到的光谱都相当相似。"

实际建议：

• 常规分析：使用仪器默认切趾函数（通常为 Happ-Genzel 或 Norton-Beer medium）
• 气体高分辨分析：可能需要 Boxcar 以获得最高分辨率
• 定量分析：Norton-Beer 可提供最佳光度精度

九、相位校正

9.1 为什么需要相位校正？

理想干涉图关于 ZPD 对称，余弦变换即可得到正确光谱。但实际干涉图由于以下原因存在相位误差 φ(σ̃) [9][20]：

1. 电子滤波器延迟——信号处理电路引入相位偏移
2. 光路色散——分束器和窗片的折射率随波长变化
3. ZPD 采样不精确——数据采样点不一定恰好在 ZPD

相位误差会导致干涉图不对称，进而造成谱峰位置偏移和谱线畸变 [9][20]。

9.2 常用方法

表 5：相位校正方法对比

9.3 Mertz 法详解

Mertz 法是大多数商用 FTIR 仪器的标准相位校正方法 [9][20]：

1. 取 ZPD 附近的一小段双边干涉图（如 ±64 数据点）
2. 对这段双边干涉图做 FFT，得到低分辨率相位谱 φ(σ̃)
3. 对相位谱插值至全干涉图长度
4. 用相位谱对全干涉图的复数谱进行相位校正
5. 取实部作为最终光谱

中科院合肥物质科学研究院邓竞蓝等（2021）提出了改进的 Mertz 法——使用奇次多项式加权，在 900–1100 cm⁻¹ 和 2500–2600 cm⁻¹ 波段平均信噪比分别提升 1.2% 和 2.3% [22]。

十、零填充（Zero-Filling）

10.1 什么是零填充？

零填充是在干涉图末端补零，增加数据点数后再做 FFT [17][23]。

原始干涉图（N 个数据点）：
[████████████████████]

零填充后（2N 个数据点）：
[████████████████████ 00000000000000000000]
                       ↑ 补零

10.2 作用

1. 光谱插值：FFT 点数增加，光谱数据点更密，谱线更平滑，便于峰位确定 [17][23]
2. 满足 2 的幂次：FFT 算法要求数据点数为 2 的幂次，零填充可使数据长度达到 2^n [23]
3. 不增加真实分辨率：零填充只是对现有数据的插值，不会增加新的光谱信息 [17]

Bruker 文档（Herres & Gronholz）给出经验法则 [17]：

"One should always at least double the original interferogram size for practical measurements by zero filling it, i.e. one should choose a zero filling factor (ZFF) of two. In those cases, however, where the expected line width is similar to the spectral sample spacing (as e.g. in case of gas-phase spectra), a ZFF of four or higher may be required."

10.3 重要区分

零填充增加的是数据点密度（digital resolution），而非光学分辨率（optical resolution）[17]。

• 光学分辨率 = 1/(2L)，由动镜行程决定
• 数据点密度 = 光谱范围 / 数据点数，可由零填充改变

例如：4000–400 cm⁻¹ 范围、4 cm⁻¹ 光学分辨率，原始数据点间距为 4 cm⁻¹（约 900 个点）。零填充一倍后数据点间距变为 2 cm⁻¹，谱线更平滑，但能分辨的最小峰间距仍为 4 cm⁻¹ [17]。

十一、干涉仪设计的演进

11.1 经典迈克尔逊干涉仪

经典设计使用平面固定镜 + 平面动镜 [15][24]。结构简单，但对动镜倾斜极其敏感——任何角度误差 α 会导致返回光束偏转 2α [15]。

Hackaday 的工程文档举例 [15]：

在 1 米光程下，0.1° 的倾斜会导致返回光束偏移 3.4 mm——这对于精密干涉测量是灾难性的。

11.2 角立方体反射器（Corner Cube / Retroreflector）

为解决倾斜敏感问题，现代 FTIR 广泛采用角立方体反射器（retroreflector）[15][24]：

• 三个互相垂直的反射面
• 光束经三次反射后严格平行于入射方向返回
• 关键优势：对倾斜不敏感——即使整个棱镜倾斜，三反射的修正会抵消初始倾斜 [15][24]

Hackaday JASPER 项目对比 [15]：

"The moving mirror must maintain perfect parallelism... A plane mirror would require impossible mechanical precision... The retro-reflector, however, can handle the minute mechanical imperfections of the moving stage, automatically correcting the beam's path."

注意：固体角锥棱镜（如 BK7 玻璃）吸收红外光，因此 FTIR 使用空心角反射器（hollow retroreflector）——由三块平面镜组成角立方 [15][24]。

11.3 动态对准（Dynamic Alignment）

Bruker 等高端仪器采用动态对准技术 [24]：

• 使用辅助激光实时监测动镜姿态
• 通过压电致动器主动校正
• 可在长行程（高分辨率）下保持对准

11.4 其他设计

表 6：干涉仪设计对比

十二、迈克尔逊的历史遗产

12.1 迈克尔逊-莫雷实验

Albert A. Michelson（1852–1931），德裔美国物理学家 [1][2]：

• 1881 年：在德国柏林亥姆霍兹实验室发明迈克尔逊干涉仪，用于检测"以太风"
• 1887 年：与 Edward Morley 合作进行著名的迈克尔逊-莫雷实验
• 结果：阴性——未观测到预期的干涉条纹移动 [1][2]

Britannica 百科全书记载 [2]：

"Those results were still negative; there were no interference fringes and apparently no motion of the earth relative to the ether."

这个"失败的实验"被认为是"第二次科学革命理论层面的起点"，为爱因斯坦狭义相对论（1905）铺平了道路 [1][2]。

12.2 诺贝尔奖

1907 年，Michelson 获诺贝尔物理学奖，颁奖词 [1]：

"...for his optical precision instruments and the research which he has carried out with their help in the fields of precision metrology and spectroscopy."

他成为第一位获诺贝尔科学奖的美国人 [1]。

12.3 迈克尔逊在光谱学上的贡献

Michelson 不仅做了以太漂移实验，还 [1][2]：

• 发明了"阶梯光栅"
• 用干涉仪测量了星体直径（参宿四 Betelgeuse）
• 率先观察到谱线的精细结构（后来被解释为同位素效应和超精细结构）
• 诺贝尔讲座题为"Recent Advances in Spectroscopy"（1907 年 12 月 12 日）[1]

12.4 遗产延续——LIGO

迈克尔逊-莫雷实验的遗产延续至今：LIGO 引力波探测器（2015 年首次探测到引力波）本质上就是一台臂长 4 公里的巨型迈克尔逊干涉仪 [1]。

从 1887 年的"失败实验"到 2015 年的引力波探测，再到今天每台 FTIR 中的精密干涉仪——迈克尔逊干涉仪的故事，是科学史上最动人的篇章之一。

📷 图 4：迈克尔逊干涉仪原理与 Michelson 肖像

来源：ftir.fun 教学示意图（带水印；非实测谱，仅供理解概念）
https://www.nobelprize.org/...

🔗 延伸：干涉仪决定波数精度；日常用聚苯乙烯薄膜做波数核查时，芳环相关峰可对照 ftir.fun 芳环页（详见 Ep 50）。

本集小结

表 7：本集核心知识点速查

思考题

1. 为什么干涉图在 ZPD 处有一个尖锐的"中心突发"？如果在 ZPD 处动镜停止移动，检测器会看到什么？

2. 要达到 0.5 cm⁻¹ 的分辨率，动镜需要移动多远？如果想要 0.01 cm⁻¹ 呢？

3. He-Ne 激光波长为 632.8 nm。每两个相邻采样点之间的光程差是多少？为什么？

4. 如果违反奈奎斯特采样定理，光谱中会出现什么现象？如何避免？

5. 切趾函数的"代价"是什么？为什么不能完全不使用切趾？

6. 零填充能提高光谱的光学分辨率吗？为什么？它能提高什么？

7. KBr 分束器为什么容易吸潮？如果你的 FTIR 使用 KBr 分束器，应该如何维护？有什么替代方案？

8. 经典迈克尔逊干涉仪的平面动镜为什么对倾斜极其敏感？角反射器是如何解决这个问题的？

参考文献

[1] Nobel Prize. "Albert A. Michelson – Nobel Lecture: Recent Advances in Spectroscopy." 1907.
https://www.nobelprize.org/...

[2] Britannica. "A.A. Michelson." Encyclopaedia Britannica.
https://www.britannica.com/...

[3] Newport. "Introduction to FTIR Spectroscopy." Technical Note.
https://www.newport.com.cn/...

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[24] Daba, T.G. & Tsidu, G.M. "High-Resolution FTIR Instrument Performance." AMT, 2026, 19:839.
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下一集预告：Ep 13 — 采样技术入门：透射法（KBr 压片、液池、薄膜）
理解了 FTIR 的"心脏"之后，下一集我们转向样品制备。从经典的 KBr 压片法到液体池、薄膜法，学习如何为红外透射测量准备不同形态的样品。

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